什么是天线近场和远场

  围绕着天线的场能够划分为两个首要的区域挨近天线的区域称为近场或许菲斯涅耳区离天线较远的称为远场或弗朗霍法区参阅下图两区的分界线可取为半径其间是天线的最大尺度米是波长米在远场或弗朗霍法区测量到的场重量处于以天线为中心的径向的横截面上而且一切的功率流更切当地说是能量流都是沿径向向外的在远场场波瓣图的形状与到天线的间隔无关在近场或许菲斯涅耳区电场有显着的纵向或许径向重量而功率流则不是彻底径向的在近场一般来说场波瓣图的形状取决于到天线的间隔假如如下图所示用幻想的球面鸿沟包裹住天线则在挨近球面极点的区域可

  围绕着天线的场能够划分为两个首要的区域： 挨近天线的区域称为近场或许菲斯 涅耳（ Fresnel ）区，离天线较远的称为远场或弗朗霍法（ Fraunhofer ）区。参 考下图，两区的分界线/ λ （m） 其间， L 是天线的最大尺度（米）， λ是波长（米）。 在远场或弗朗霍法（ Fraunhofer ）区，测量到的场重量处于以天线为中心的 径向的横截面上，而且一切的功率流 （更切当地说是能量流） 都是沿径向向外的。 在远场，场波瓣图的形状与到天线的间隔无关。 在近场或许菲斯涅耳 （Fresnel ） 区，电场有显着的纵向 （或许径向）重量，而功率流则不是彻底径向的。 在近场， 一般来说场波瓣图的形状取决于到天线的间隔。 假如如下图所示用幻想的球面鸿沟包裹住天线，则在挨近球面极点的区域可 以视为反射器。另一方面，以垂直于偶极子方向分散的波在赤道区域产生了穿透 球面的功率走漏，就好像这个区域是部分通明相同。 功界球面近场（反射1 的能流）―Γ极点偶磧 功界球面 近场（反射1 的能流）―Γ 极点 偶磧子天线 平面 、鸿沟球面 / J鸿沟球面阻档 扱点 （相似手反射器） 心）偶极子天线邻近的能流 大 ? 大 ? （b） t?射场波测图（半径矢Htr正比于该方向ffj?3t场） 这导致了天线邻近的能量往复振动随同赤道区域的向外能量流的状况。外流 的

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