一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方式、装置及存储介质与流程

  ：电磁屏蔽效能是设备系统的重要性能之一，特别是在复杂的电磁环境下，良好的屏蔽效果能抑制强电磁干扰对设备系统的不利影响。金属网的屏蔽效能对于整个屏蔽室的性能具有十分重要的影响。因此，在屏蔽室设计时，一定要通过计算确定金属网的屏蔽效能，并对屏蔽网的结构进行设计。目前，对于金属网屏蔽效能的工程计算方式主要是近似解析法，而近似解析法因为忽略金属网的一些几何特征，会引起一定的计算误差，特别对于复杂几何截面的波导，难以获得它们的衰减特性、特征阻抗等特征参数，造成计算困难。虽然现存技术还可通过数值计算法进行计算，但只适用于在有限方向无穷情况下的空间内的场量，在计算无限方向无穷的情况时要人为地将屏蔽体内涵于波导中，导致计算结果存在比较大理论误差。技术实现要素：本发明实施例的目的是提供一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方式、装置及存储介质，能计算具有周期分布特征的任意形状的电磁屏蔽网的屏蔽效能，且模型边界条件符合理论条件，从而能够消除理论误差，使计算结果更准确。为实现上述目的，本发明实施例提供了一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方式，包括以下步骤：获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元；根据所述子单元，建立包含连续性周期边界条件的几何模型；将所述几何模型划分为电磁屏蔽网空间、外部空间和被屏蔽空间三部分，其中所述电磁屏蔽网空间处于所述外部空间和所述被屏蔽空间之间；将所述子单元置于所述电磁屏蔽网空间，将所述均匀平面电磁波置于所述外部空间，在所述被屏蔽空间预设一个观察点；根据所述几何模型及所述电磁屏蔽网设置仿真模型参数，得到仿真模型；对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度；根据屏蔽效能计算公式得到所述电磁屏蔽网的屏蔽效能。作为上述方案的改进，所述获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元，具体包括：根据所述电磁屏蔽网和所述均匀平面电磁波的位置关系，获取所述电磁屏蔽网和所述均匀平面电磁波的分布模型图；将所述电磁屏蔽网按照周期分布的特点分割成若干个相同的子单元，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元。作为上述方案的改进，所述将所述电磁屏蔽网按照周期分布的特点分割成若干个相同的子单元，具体包括：确定所述电磁屏蔽网按照周期分布的分割线，得到第一等间隔平行直线簇与第二等间隔平行直线簇；根据所述第一等间隔平行直线簇作出第一等间隔平行平面簇，其中所述第一等间隔平行平面簇与所述电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直；根据所述第二等间隔平行直线簇作出第二等间隔平行平面簇，其中所述第二等间隔平行平面簇与所述电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直；利用所述第一等间隔平行平面簇与所述第二等间隔平行平面簇将所述电磁屏蔽网分割为若干个相同的子单元。作为上述方案的改进，所述几何模型的外轮廓为由三对相互平行的平面构成的六面体，其中第一对相互平行的平面为所述第一等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，第二对相互平行的平面为所述第二等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，第三对相互平行的平面分别位于所述子单元两侧，且与所述子单元的表面相互平行。作为上述方案的改进，所述子单元的边界为平行四边形，且每一个所述子单元的几何结构和电气特性均相同。作为上述方案的改进，所述对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度，具体包括：利用有限元、时域有限差分法或矩量法的电磁场数值计算方式对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度。作为上述方案的改进，所述屏蔽效能计算公式为se＝20lg(e2/e1)，其中，se表示屏蔽效能，单位为db，e1表示没屏蔽时的电场强度，e2表示有屏蔽时的电场强度。本发明实施例还提供一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置，包括：分布模型获取模块，用于获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元；几何模型建立模块，用于根据所述子单元，建立包含连续性周期边界条件的几何模型；划分模块，用于将所述几何模型划分为电磁屏蔽网空间、外部空间和被屏蔽空间三部分，其中所述电磁屏蔽网空间处于所述外部空间和所述被屏蔽空间之间；优化模块，用于将所述子单元置于所述电磁屏蔽网空间，将所述均匀平面电磁波置于所述外部空间，在所述被屏蔽空间预设一个观察点；仿真模型获取模块，用于根据所述几何模型及所述电磁屏蔽网设置仿真模型参数，得到仿真模型；数值计算模块，用于对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度；屏蔽效能计算模块，用于根据屏蔽效能计算公式得到所述电磁屏蔽网的屏蔽效能。本发明另一实施例对应提供了一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置，包括处理器、存储器以及存储在所述存储器中且被配置为由所述处理器执行的计算机程序，所述处理器执行所述计算机程序时实现如上述任一项所述的电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方式。本发明实施例还提供了一种计算机可读存储介质，所述计算机可读存储介质包括存储的计算机程序，其中，在所述计算机程序运行时控制所述计算机可读存储介质所在设备执行上述任一项所述的电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方式。与现存技术相比，本发明实施例所提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方式、装置及存储介质，研究的是具有周期分布特征的电磁屏蔽网在均匀平面电磁波中的屏蔽效能，因为电磁屏蔽网的分布具有周期性，因此能根据其周期性，将电磁屏蔽网分割成无数个相同的子单元，将无限方向延伸对象转化为有限空间的对象，从而可以利用数值计算方法进行建模求解，充分利用电磁屏蔽网的周期分布特性与电磁场数值计算中的周期性边界条件，使得计算模型更符合理论条件，而不是人为规定，消除了理论误差，使计算结果更准确。同时本实施例能求解任意形状的电磁屏蔽网，只要其具有周期性分布特点，解决了目前近似解析法因难以获得复杂几何截面的波导的衰减特性、特征阻抗等特征参数而造成计算困难的问题。附图说明图1是本发明实施例1提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法的流程示意图。图2是本发明提供的电磁屏蔽网屏蔽效能计算示意图。图3是本发明提供的具有周期分布特征的电磁屏蔽网示例一的平面示意图。图4是本发明提供的具有周期分布特征的电磁屏蔽网示例一的子单元平面示意图。图5是本发明提供的具有周期分布特征的电磁屏蔽网示例一的三维示意图。图6是本发明提供的具有周期分布特征的电磁屏蔽网示例一的子单元的几何模型示意图。图7是本发明提供的具有周期分布特征的电磁屏蔽网示例一的子单元与相邻子单元之间的平移模拟示意图。图8是本发明实施例2提供的计算实例(金属网)的三维示意图。图9是本发明实施例2提供的计算实例(金属网)的平面示意图。图10是本发明实施例2提供的计算实例(金属网)的子单元的三维示意图。图11是本发明实施例2提供的计算实例(金属网)的子单元的平面示意图。图12是本发明实施例2提供的计算实例(金属网)的子单元的几何模型示意图。图13是本发明实施例3提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的结构示意图。图14是本发明实施例4提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的示意图。具体实施方式下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有作出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。参见图1，是本发明实施例1提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法的流程示意图，所述方法包括步骤s1至步骤s7：s1、获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元；s2、根据所述子单元，建立包含连续性周期边界条件的几何模型；s3、将所述几何模型划分为电磁屏蔽网空间、外部空间和被屏蔽空间三部分，其中所述电磁屏蔽网空间处于所述外部空间和所述被屏蔽空间之间；s4、将所述子单元置于所述电磁屏蔽网空间，将所述均匀平面电磁波置于所述外部空间，在所述被屏蔽空间预设一个观察点；s5、根据所述几何模型及所述电磁屏蔽网设置仿真模型参数，得到仿线、对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度；s7、根据屏蔽效能计算公式得到所述电磁屏蔽网的屏蔽效能。需要说明的是，电磁屏蔽网是一种平面型(板状)电磁屏蔽材料，用于搭建构成电磁屏蔽室，屏蔽室内外的电磁场，主要包括金属丝网或有孔金属板两种。对于电磁屏蔽目的而言，理想的平面型屏蔽材料应该是表面不含孔隙的良导体金属板。但是在实际工程中，由于电磁屏蔽室内设备需要通风散热，或是需要从屏蔽室外部对内部进行光学观察，就需要在金属板上留出分布均匀的空隙，形成网状结构。所以电磁屏蔽网除了在金属板上留出空隙外(即有孔金属版)，还可以采用良好导体金属细丝编织构成金属丝网。具体地，当所研究的整体(可以是无限大)具有时空周期性。即从拓扑角度，整体可由特定部分(被称为单元)在三维空间周期性排列构成，则可以使用单元以获得无限大整体的特性，即由部分的性质来推广表达全局的性质。这就是本发明中研究具有周期分布特征的电磁屏蔽网在均匀平面电磁波中屏蔽效能的指导思想。图2为电磁屏蔽网屏蔽效能计算示意图，本实施例的目的就是求解观察点在有电磁屏蔽网屏蔽的情况下的屏蔽效能。本发明实施例1提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法的具体步骤如下：s1、获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，了解电磁屏蔽网在均匀平面电磁波中的分布情况，均匀平面电磁波指的是等相位面为平面，且在等相位面上，电、磁场场量的幅值、方向、相位处处相等的电磁波。一般地，均匀平面电磁波均是均匀垂直射向电磁屏蔽网表面，即均匀平面电磁波的等相位面与金属网表面平行。其中均匀平面电磁波的电场强度为e1，磁场强度为h1，也就是说，在无金属屏蔽网情况下，均匀平面电磁波在自由空间中传播，空间中电场强度、磁场强度处处相同，均分别为e1、h1。因为电磁屏蔽网的结构分布具有周期性，所以能够准确的通过其周期分布特征得到电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元。s2、周期性边界条件(periodicboundaryconditions,pbc)是边界条件的一种，它能反映了单元周边受到的整体影响，可用于数学建模和计算机仿真中。在电磁场分析计算中，周期性边界条件为一对(两个)位置相对的边界，一对边界上的所有点相对应。对应点的电场、磁场在幅值、方向上处处相同，而在相位上相差一固定值。若周期性边界条件的相位差值为0，此时其对应点电场、磁场完全相同(包括幅值、方向、相位)，则此时的周期性边界条件可称为连续性周期边界条件。本实施例中的电磁屏蔽网的周期性分布的子单元的边界上的点电场、磁场完全相同(包括幅值、方向、相位)，因此可以根据子单元，建立包含连续性周期边界条件的几何模型。s3、将几何模型划分为电磁屏蔽网空间、外部空间和被屏蔽空间三部分，其中电磁屏蔽网空间处于外部空间和被屏蔽空间之间，即几何模型空间沿均匀平面电磁波的传播方向依次划分为被屏蔽空间、电磁屏蔽网空间和外部空间，这样一来，电磁屏蔽网就可以将被屏蔽空间和外部空间分隔开，起到屏蔽作用，跟实际应用场合吻合。s4、将子单元置于电磁屏蔽网空间，将均匀平面电磁波置于外部空间，在被屏蔽空间预设一个观察点，这一步骤是进一步优化上述建立的几何模型。要了解电磁屏蔽网的屏蔽效能，必定要有被屏蔽空间、屏蔽体和外部电磁波，所以在被屏蔽空间预设一个观察点，观察其在有屏蔽和无屏蔽情况下的电场强度。子单元代表着电磁屏蔽网，所以将其放在电磁屏蔽网空间，将均匀平面电磁波置于外部空间，就是模拟外部电磁波的干扰。s5、根据几何模型及电磁屏蔽网设置仿真模型参数，得到仿真模型。仿真模型参数一般包括几何模型的边界条件、电磁屏蔽网的相对电介质常数、相对磁导率常数及电导率、被屏蔽空间和外部空间中的空气(或真空)的相对电介质常数、相对磁导率常数及电导率等等，根据这些参数，就可以在相应的仿真软件中输入，得到对应的仿真模型，下面就可以根据需要进行计算。s6、对仿真模型进行数值计算，得到观察点处的电场强度。通过上述步骤，可以得到用于计算的仿真模型，这一仿真模型将电磁屏蔽网无限方向延伸的无穷情况转化为有限空间的无穷情况，因此可以通过数值计算方法进行计算，得到观察点处的电场强度，这一电场强度表示的是观察点在有电磁屏蔽网屏蔽情况下的电场强度大小。s7、根据屏蔽效能计算公式得到电磁屏蔽网的屏蔽效能。上一步骤得到了观察点处在有电磁屏蔽网屏蔽情况下的电场强度，又从前面已知观察点处在没有电磁屏蔽网屏蔽情况下的电场强度即均匀平面电磁波的电场强度。根据电磁屏蔽效能的基本定义，通过比较有无电磁屏蔽体的场强来确定屏蔽效能。本发明实施例1研究的是具有周期分布特征的电磁屏蔽网，根据其周期性，将电磁屏蔽网分割成无数个相同的子单元，将无限方向延伸对象转化为有限空间的对象，从而能够利用数值计算方法进行建模求解，充分利用电磁屏蔽网的周期分布特性与电磁场数值计算中的周期性边界条件，使得计算模型更符合理论条件，消除了理论误差，使计算结果更准确。同时本实施例能求解任意形状的电磁屏蔽网，只要其结构具有周期性分布特点，解决了目前近似解析法难以计算复杂几何截面的波导的问题。作为上述方案的改进，所述获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元，具体包括：根据所述电磁屏蔽网和所述均匀平面电磁波的位置关系，获取所述电磁屏蔽网和所述均匀平面电磁波的分布模型图；将所述电磁屏蔽网按照周期分布的特点分割成若干个相同的子单元，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元。具体地，电磁屏蔽网为具有周期分布特征的金属网结构，理论上无限大，向各个方向无限延伸，位于自由空间中。图3是一块具有周期分布特征的电磁屏蔽网的平面示意图，其四周向各个方向无线延伸，面积无限大，但是该电磁屏蔽网可以看作是由特定的子单元按照一定规则周期重复分布构成。图4是图3的电磁屏蔽网周期分布的子单元的结构示意图，可以看出子单元上的孔形状不限于规则形状，在求解过程中的几何模型中反应子单元上孔的几何特征。如图2所示，均匀平面电磁波位于电磁屏蔽网的一侧，其入射方向垂直于电磁屏蔽网表面，同时其等相位面与电磁屏蔽网表面相互平行。所以被屏蔽的部分位于电磁屏蔽网的另一侧，因此大概可以了解电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布情况，也就可以根据电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的位置关系，获取电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图；得到了电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图后，就可以对电磁屏蔽网进行预处理，也就是将电磁屏蔽网按照周期分布的特点分割成若干个相同的子单元，得到电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元，这样就将无限方向延伸对象转化为有限空间的对象，从而可通过数值计算方式进行建模求解。作为上述方案的改进，所述将所述电磁屏蔽网按照周期分布的特点分割成若干个相同的子单元，具体包括：确定所述电磁屏蔽网按照周期分布的分割线，得到第一等间隔平行直线簇与第二等间隔平行直线簇；根据所述第一等间隔平行直线簇作出第一等间隔平行平面簇，其中所述第一等间隔平行平面簇与所述电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直；根据所述第二等间隔平行直线簇作出第二等间隔平行平面簇，其中所述第二等间隔平行平面簇与所述电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直；利用所述第一等间隔平行平面簇与所述第二等间隔平行平面簇将所述电磁屏蔽网分割为若干个相同的子单元。需要说明的是，图5是图3的电磁屏蔽网被分割的立体图，由图5可知，电磁屏蔽网的厚度方向是平行于均匀平面电磁波的传播方向的，且不影响其结构分割，所以在考虑结构周期性分布特征时，其厚度方向可以忽略不计。又因为电磁屏蔽网是三维结构的，所以对其的分割，需要用平面去切割，但是切割平面的确定是通过垂直于电磁屏蔽网厚度方向的平面来定的，因为电磁屏蔽网在垂直于电磁屏蔽网厚度方向的平面上的结构呈周期性分布，因此通过呈周期性分布的平面来确定电磁屏蔽网的分割线，分别是第一等间隔平行直线簇第二等间隔平行直线簇，其中第一等间隔平行直线簇包括若干条相互平行的直线、直线、……、直线)，第二等间隔平行直线簇包括若干条相互平行的直线、直线所示。电磁屏蔽网呈周期性分布，所以分割线都是等间隔分布的。一般地，电磁屏蔽网沿长度和宽度两个方向呈周期性分布，就如图3所示，所以有两组等间隔平行直线簇。有了分割线，就可以沿着厚度方向作出分割平面。如图5所示，根据第一等间隔平行直线簇作出第一等间隔平行平面簇，其中第一等间隔平行平面簇与电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直。第一等间隔平行平面簇包括若干条相互平行的平面，分别为平面sa1、平面sa2、平面sa3、……、平面san，它们对应分别穿过第一等间隔平行直线、直线、……、直线lan。根据第二等间隔平行直线簇作出第二等间隔平行平面簇，其中第二等间隔平行平面簇与电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直。第二等间隔平行平面簇包括若干条相互平行的平面，分别为平面sb1、平面sb2、平面sb3、……、平面sbm，它们对应分别穿过第二等间隔平行直线、直线、……、直线lbm。当在电磁屏蔽网的立体图上作出两组分割平面即第一等间隔平行平面簇与第二等间隔平行平面簇，也就把电磁屏蔽网分割成若干个相同的子单元，也就是利用第一等间隔平行平面簇中的平面sa1、平面sa2、平面sa3、……、平面san与第二等间隔平行平面簇中的平面sb1、平面sb2、平面sb3、……、平面sbm将电磁屏蔽网分割为若干个相同的子单元，这也是将无限方向延伸对象转化为有限空间的对象的过程，为后续计算提供基础。作为上述方案的改进，所述几何模型的外轮廓为由三对相互平行的平面构成的六面体，其中第一对相互平行的平面为所述第一等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，第二对相互平行的平面为所述第二等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，第三对相互平行的平面分别位于所述子单元两侧，且与所述子单元的表面相互平行。需要说明的是，整个空间，包括其中的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波，可以由第一等间隔平行平面簇与第二等间隔平行平面簇分割为无数个子空间。每个子空间都是完全相同的，包括其中的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波。整个空间由子空间周期性排列构成。图6是根据图3的电磁屏蔽网周期分布的子单元建立的几何模型示意图。该几何模型就是子空间的模拟图，由图6可知，几何模型的外轮廓为由三对相互平行的平面构成的六面体，其中第一对相互平行的平面为第一等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，设定为平面sai和平面sai+1(1≤i≤n)，第二对相互平行的平面为第二等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，设定为平面sbj和平面sbj+1(1≤j≤m)，其中平面sai、平面sai+1、平面sbj和平面sbj+1均经过子单元的边界，且与子单元的表面相互垂直，第三对相互平行的平面设定为平面sck和平面sck+1(k≥1)，它们分别位于子单元两侧，且与子单元的表面相互平行。由图6可以看出相互平行的平面sai和平面sai+1构成一对连续性周期边界条件，相互平行的平面sbj和平面sbj+1构成一对连续性周期边界条件，它们对应位置上的电场、磁场在幅值、方向、相位上均相同。相互平行的平面sck和平面sck+1为完美匹配层，也属于边界条件的一种。在求解域边界上放置这样一层损耗层，并想办法抑制掉损耗层交界处的反射，那么就能够达到吸收出射波的目的，也就是说完美匹配层将模型几何边界虚拟扩展到自由空间无限远处。对于单个子空间，其仅在与电磁屏蔽网垂直方向上的空间是无限延伸的。因此可以采用电磁场数值计算方法对空间中的电磁场相关场量进行建模求解。作为上述方案的改进，所述子单元的边界为平行四边形，且每一个所述子单元的几何结构和电气特性均相同。具体地，电磁屏蔽网呈周期性分布，不仅包括其几何结构，还包括电磁屏蔽网的材料(即电气特性)，也就是说电磁屏蔽网具有几何结构及电气周期分布特征。像有些电磁屏蔽网由多种金属特性纱线编织而成的，就要考虑其电气特性。一般地，子单元的边界为平行四边形，且每一个子单元的几何结构和电气特性均相同，且每一个子单元包括孔(非金属部分)及金属部分。每个子单元沿与其相邻子单元公共边的相邻边界方向，以公共边相邻边界长度平移，平移后的子单元与原子单元的相邻子单元在几何结构及电气特性完全重合，如图7所示。当子单元的边界为矩形且仅含有一个矩形或圆形孔，矩形或圆形孔的几何中心与子单元边界矩形几何中心重叠。此时子单元构成的具有结构周期分布的特征的电磁屏蔽网即为常见的金属丝编织的矩形网孔金属网、金属板上开设均匀布置圆形孔构成的金属网。实际现实中绝大多数电磁屏蔽网都具有周期分布特征。作为上述方案的改进，所述对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度，具体包括：利用有限元、时域有限差分法或矩量法的电磁场数值计算方法对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度。具体地，因为上述的步骤已经将无限大的电磁屏蔽网转化为有限空间内的子单元，因此可以利用电磁场数值计算方法对仿真模型进行数值计算，从而得到观察点处的电场强度。电磁场数值计算方法包括有限元、时域有限差分法(finitedifferencetimedomain，fdtd)和矩量法等等。由前面论述的指导思想可知，当所研究的整体(可以是无限大)具有时空周期性，由部分的性质来推广表达全局的性质。因此，此时求得的电场强度虽然是子单元下的电场强度，但也等同于在整个电磁屏蔽网下观察点处的的电场强度。作为上述方案的改进，所述屏蔽效能计算公式为se＝20lg(e2/e1)，其中，se表示屏蔽效能，单位为db，e1表示没有屏蔽时的电场强度，e2表示有屏蔽时的电场强度。具体地，电磁屏蔽网的好坏用屏蔽效能来描述，屏蔽效能表现了电磁屏蔽网对电磁波的衰减程度。屏蔽效能计算公式除了se＝20lg(e2/e1)以外，还包括：se＝20lg(h2/h1)和se＝10lg(p2/p1)，其中，se表示屏蔽效能，单位为db，e1表示没有屏蔽时的电场强度，e2表示有屏蔽时的电场强度，h1表示没有屏蔽时的磁场强度；h2表示有屏蔽时的磁场强度；p1表示没有屏蔽时的功率；p2表示有屏蔽时的功率。参见图8和图9，是本发明实施例2提供一种计算实例——金属网的三维视图和平面视图，对应地，图10和图11是金属网的子单元的三维视图和平面视图。金属网是由截面为圆形的金属铜丝线以经纬垂直交织的方式编织而成的，相邻经向金属丝之间的间距均相等，相邻纬向金属丝之间的间距均相等，且相邻经向金属丝之间的间距与相邻纬向金属丝之间的间距相同。所以很容易地得到，金属网的子单元的边界为一个矩形，如图10和图11所示。参见图12，是根据金属网的子单元建立的几何模型，由图可知，金属网的子单元的几何模型外轮廓为三对平行平面构成的六面体。其中平行平面sa1，sa2与平行平面sb1，sb2为经过子单元边界，且与子单元表面垂直的平面，平行平面sc1，sc2分别距离金属网的子单元表面一定距离，且与金属网的子单元表面平行。整个模型被分为三部分，金属网空间，外部空间、被屏蔽空间。根据金属网的子单元几何特征建立的子单元模型位于金属网空间。金属网空间的两侧表面分别为其与外部空间、被屏蔽空间的公共交界面。在外部空间，均匀平面电磁波的电场方向垂直射向金属网空间的子单元。在被屏蔽空间，p0为设置在被屏蔽空间内距离金属网表面一定距离的观察点，p0与金属网几何中心的连线与金属网表面垂直。在本实施例中，几何模型相关参数设置如表1所示：表1金属网的子单元的几何模型的相关参数项目符号单位数值sc1距离金属网表面距离dsc1m1sc2距离金属网表面距离dsc2m1p0距离金属网表面距离dp0m0.6根据金属网的子单元的几何模型，设置相应参数可得到对应的仿真模型，相应参数设置如表2所示：表2金属网的仿真模型的相关参数利用有限元、时域有限差分法(fdtd)、矩量法等电磁场对仿真模型进行数值计算，即可获得在考察频率下p0处的电场强度e2。根据公式se＝20lg(e2/e1)即可计算出金属网在考察频率下的屏蔽效能，其中，se表示屏蔽效能，单位为db，e1表示没有屏蔽时的电场强度，e2表示有屏蔽时的电场强度。本实施例中，考虑计算频率范围为0.5mhz～20mhz，采用有限元法对仿真模型进行数值计算，利用公式se＝20lg(e2/e1)，求解得到金属网屏蔽效能如表3所示：表3金属网在不同频率下的屏蔽效能频率/mhz屏蔽效能/db0.574.361.068.395.054.4710.048.4515.044.9320.042.46参见图13，是本发明实施例3提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的结构示意图，所述装置包括：分布模型获取模块11，用于获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元；几何模型建立模块12，用于根据所述子单元，建立包含连续性周期边界条件的几何模型；划分模块13，用于将所述几何模型划分为电磁屏蔽网空间、外部空间和被屏蔽空间三部分，其中所述电磁屏蔽网空间处于所述外部空间和所述被屏蔽空间之间；优化模块14，用于将所述子单元置于所述电磁屏蔽网空间，将所述均匀平面电磁波置于所述外部空间，在所述被屏蔽空间预设一个观察点；仿线，用于根据所述几何模型及所述电磁屏蔽网设置仿真模型参数，得到仿线，用于对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度；屏蔽效能计算模块17，用于根据屏蔽效能计算公式得到所述电磁屏蔽网的屏蔽效能。优选地，所述分布模型获取模块11具体包括：位置关系获取单元，用于根据所述电磁屏蔽网和所述均匀平面电磁波的位置关系，获取所述电磁屏蔽网和所述均匀平面电磁波的分布模型图；分割单元，用于将所述电磁屏蔽网按照周期分布的特点分割成若干个相同的子单元，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元。优选地，所述分割单元具体包括：分割线获取子单元，用于确定所述电磁屏蔽网按照周期分布的分割线，得到第一等间隔平行直线簇与第二等间隔平行直线簇；第一分割面获取子单元，用于根据所述第一等间隔平行直线簇作出第一等间隔平行平面簇，其中所述第一等间隔平行平面簇与所述电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直；第二分割面获取子单元，用于根据所述第二等间隔平行直线簇作出第二等间隔平行平面簇，其中所述第二等间隔平行平面簇与所述电磁屏蔽网表面所在几何平面垂直；优化分割子单元，用于利用所述第一等间隔平行平面簇与所述第二等间隔平行平面簇将所述电磁屏蔽网分割为若干个相同的子单元。优选地，所述几何模型的外轮廓为由三对相互平行的平面构成的六面体，其中第一对相互平行的平面为所述第一等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，第二对相互平行的平面为所述第二等间隔平行平面簇中任意相邻的两个平面，第三对相互平行的平面分别位于所述子单元两侧，且与所述子单元的表面相互平行。优选地，所述子单元的边界为平行四边形，且每一个所述子单元的几何结构和电气特性均相同。优选地，所述数值计算模块16具体包括：计算方法获取单元，用于利用有限元、时域有限差分法或矩量法的电磁场数值计算方法对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度。优选地，所述屏蔽效能计算公式为se＝20lg(e2/e1)，其中，se表示屏蔽效能，单位为db，e1表示没有屏蔽时的电场强度，e2表示有屏蔽时的电场强度。本发明实施例所提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置能够实现上述任一实施例所述的电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法的所有流程，装置中的各个模块、单元的作用以及实现的技术效果分别与上述实施例所述的电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法的作用以及实现的技术效果对应相同，这里不再赘述。参见图14，是本发明实施例4提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的示意图，所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置包括处理器10、存储器20以及存储在所述存储器20中且被配置为由所述处理器10执行的计算机程序，所述处理器10执行所述计算机程序时实现上述任一实施例所述的电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法。示例性的，计算机程序可以被分割成一个或多个模块/单元，一个或者多个模块/单元被存储在存储器20中，并由处理器10执行，以完成本发明。一个或多个模块/单元可以是能够完成特定功能的一系列计算机程序指令段，该指令段用于描述计算机程序在一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算中的执行过程。例如，计算机程序可以被分割成分布模型获取模块、几何模型建立模块、划分模块、优化模块、仿真模型获取模块、数值计算模块和屏蔽效能计算模块，各模块具体功能如下：分布模型获取模块11，用于获取具有周期分布特征的电磁屏蔽网和均匀平面电磁波的分布模型图，得到所述电磁屏蔽网按照周期重复分布的子单元；几何模型建立模块12，用于根据所述子单元，建立包含连续性周期边界条件的几何模型；划分模块13，用于将所述几何模型划分为电磁屏蔽网空间、外部空间和被屏蔽空间三部分，其中所述电磁屏蔽网空间处于所述外部空间和所述被屏蔽空间之间；优化模块14，用于将所述子单元置于所述电磁屏蔽网空间，将所述均匀平面电磁波置于所述外部空间，在所述被屏蔽空间预设一个观察点；仿线，用于根据所述几何模型及所述电磁屏蔽网设置仿真模型参数，得到仿线，用于对所述仿真模型进行数值计算，得到所述观察点处的电场强度；屏蔽效能计算模块17，用于根据屏蔽效能计算公式得到所述电磁屏蔽网的屏蔽效能。所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置可以是桌上型计算机、笔记本、掌上电脑及云端服务器等计算设备。所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置可包括，但不仅限于，处理器、存储器。本领域技术人员可以理解，示意图14仅仅是一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的示例，并不构成对所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的限定，可以包括比图示更多或更少的部件，或者组合某些部件，或者不同的部件，例如所述装置还可以包括输入输出设备、网络接入设备、总线可以是中央处理单元(centralprocessingunit，cpu)，还可以是其他通用处理器、数字信号处理器(digitalsignalprocessor，dsp)、专用集成电路(applicationspecificintegratedcircuit，asic)、现成可编程门阵列(field-programmablegatearray，fpga)或者其他可编程逻辑器件、分立门或者晶体管逻辑器件、分立硬件组件等。通用处理器可以是微处理器或者处理器10也可以是任何常规的处理器等，处理器10是所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的控制中心，利用各种接口和线路连接整个电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的各个部分。存储器20可用于存储所述计算机程序和/或模块，处理器10通过运行或执行存储在存储器20内的计算机程序和/或模块，以及调用存储在存储器20内的数据，实现所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置的各种功能。存储器20可主要包括存储程序区和存储数据区，其中，存储程序区可存储操作系统、至少一个功能所需的应用程序(比如声音播放功能、图像播放功能等)等；存储数据区可存储根据手机的使用所创建的数据(比如音频数据、电话本等)等。此外，存储器20可以包括高速随机存取存储器，还可以包括非易失性存储器，例如硬盘、内存、插接式硬盘，智能存储卡(smartmediacard,smc)，安全数字(securedigital,sd)卡，闪存卡(flashcard)、至少一个磁盘存储器件、闪存器件、或其他易失性固态存储器件。其中，所述电磁屏蔽网屏蔽效能的计算装置集成的模块如果以软件功能单元的形式实现并作为独立的产品销售或使用时，可以存储在一个计算机可读取存储介质中。基于这样的理解，本发明实现上述实施例方法中的全部或部分流程，也可以通过计算机程序来指令相关的硬件来完成，上述的计算机程序可存储于一计算机可读存储介质中，该计算机程序在被处理器执行时，可实现上述各个方法实施例的步骤。其中，上述计算机程序包括计算机程序代码，计算机程序代码可以为源代码形式、对象代码形式、可执行文件或某些中间形式等。计算机可读介质可以包括：能够携带计算机程序代码的任何实体或装置、记录介质、u盘、移动硬盘、磁碟、光盘、计算机存储器、只读存储器(rom，read-onlymemory)、随机存取存储器(ram，randomaccessmemory)、电载波信号、电信信号以及软件分发介质等。需要说明的是，计算机可读介质包含的内容可以根据司法管辖区内立法和专利实践的要求进行适当的增减，例如在某些司法管辖区，根据立法和专利实践，计算机可读介质不包括电载波信号和电信信号。本发明实施例还提供了一种计算机可读存储介质，所述计算机可读存储介质包括存储的计算机程序，其中，在所述计算机程序运行时控制所述计算机可读存储介质所在设备执行上述任一实施例所述的电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法。综上，本发明实施例所提供的一种电磁屏蔽网屏蔽效能的计算方法、装置及存储介质，研究的是具有周期分布特征的电磁屏蔽网在均匀平面电磁波中的屏蔽效能，因为电磁屏蔽网的分布具有周期性，因此可以根据其周期性，将电磁屏蔽网分割成无数个相同的子单元，将无限方向延伸对象转化为有限空间的对象，从而可以利用数值计算办法来进行建模求解，充分的利用电磁屏蔽网的周期分布特性与电磁场数值计算中的周期性边界条件，使得计算模型更符合理论条件，而不是人为规定，消除了理论误差，使计算结果更准确。同时本实施例能求解任意形状的电磁屏蔽网，只要其具有周期性分布特点，解决了目前近似解析法因难以获得复杂几何截面的波导的衰减特性、特征阻抗等特征参数而造成计算困难的问题。以上所述是本发明的优选实施方式，应当指出，对于本